La conductivité thermique : mesure toujours indirecte

1. Propriétés thermo-physiques et d'écoulement des mousses métalliques : mesures & difficultés. Partie 1 : Conductivité Thermique • F. Topin, J.M. Hugo, F. Rigollet, J.L. Gardarein (Polytech'marseille / IUSTI UMR CNRS 6595, Marseille) • Comment accéder à la conductivité thermique? • Illustration d’une technique sur quelques mousses d’aluminium

2. Mesure complémentaire indispensable pour calculer k Paramètre majeur identifié Méthode ‘générique’ Résistance thermique (K/W) I - Stationnaire, milieu d’épaisseur finie T0 - Épaisseur e Te k = conductivité thermique en e II -Instationnaire, milieu d’épaisseur finie Temps diffusif (s) • Épaisseur e • Capacité calorifique volumique T0(t) ou effusivité thermique b Te(t) avec ou a = diffusivité thermique en m²/s III - Instationnaire, milieu semi-infini ( ) • Capacité calorifique volumique • Flux T0(t) ou diffusivité thermique a avec ou b = effusivité thermique en La conductivité thermique : mesure toujours indirecte Illustration en situation 1D, milieu homogène

3. T0 Te e Electrical heater Méthode stationnaire, milieu d’épaisseur finie : ‘Conductivimétrie’ Mesure complémentaire indispensable pour calculer k Paramètre majeur identifié Résistance thermique (K/W) - Épaisseur e k = conductivité thermique en • Classe de méthode : ‘PLAQUE CHAUDE’ • Modèle simple : loi de Fourier • Identification de la conductivité simple : directe par la loi de Fourier • Expérience difficile : • garantir un transfert 1D : plaque chaude gardée (isolation latérale) • atteindre l’état stationnaire • mesurer précisément 3 grandeurs : T0, Te et (le plus difficile) Exemple de montage de ce type utilisé pour des mousses d’aluminium, dans : Thermophysical properties of high porosity metal foams, A. Bhattacharya et al, Int. J. Heat and Mass Transf., 45 (2002)

4. T0(t) Te(t) Méthode instationnaire, milieu d’épaisseur finie : ‘Diffusivimétrie’ Mesure complémentaire indispensable pour calculer k Paramètre majeur identifié • Épaisseur e • Capacité calorifique volumique Temps diffusif (s) ou effusivité thermique b avec ou a = diffusivité thermique en m²/s • Classe de méthode : • ‘Flash’ (excitation = Dirac de flux) • ‘Step Heating’ (excitation = Créneau de flux) • Modèle moins simple : équation de la chaleur instationnaire 1D • Identification de la conductivité moins simple : problème d’estimation non-linéaire de plusieurs paramètres (minimisation moindre carrés mesures-modèle). Identification préliminaire de la diffusivité • Expérience moins difficile : • garantir un transfert 1D : excitation uniforme et pas de pertes latérales • mesure seulement d’un thermogramme (T(t) en face arrière ou avant) • la mesure du flux absorbé est inutile, il fait partie des paramètres estimés Application de cette méthode (Step Heating, mesure en face arrrière) à des mousses d’aluminium, développée dans la suite

5. ( ) avec b = effusivité thermique en Méthode instationnaire, milieu semi-infini : ‘Effusivimétrie’ Mesure complémentaire indispensable pour calculer k Paramètre majeur identifié T0(t) • Capacité calorifique volumique • Flux ou diffusivité thermique a ou • Classe de méthode : ‘Sondes planes’ de type ‘Plan chaud’ • Modèle simple : équation de la chaleur instationnaire 1D • si flux = Dirac d’énergie Q et si = constante • Identification de la conductivité simple, identification préliminaire de l’éffusivité • Expérience moins difficile : • garantir un transfert 1D : excitation uniforme et pas de pertes latérales, montage symétrique • mesure seulement d’un thermogramme (sur la surface chauffée) • si l’expérience se complique (effets 2D notamment, prise en compte de l’inertie de la sonde), le modèle peut évoluer et l’identification pourra porter également sur ces paramètres supplémentaires • Il faut connaître le flux entrant dans le matériau pour identifier l’effusivité (souvent effet Joule) Cf : ‘Mesure de l’effusivité thermique’, J.C. Krapez, traités des Techniques de l’ingénieur R2957, R2958, R2959

6. Si on vérifie que On pourra dire que l’on a un matériau homogène équivalent avec ces propriétés Sinon, n’y a-t-il pas une limite à l’utilisation de la diffusivité mesurée pour en déduire une conductivité?... Mesure de la conductivité thermique : résumé et quelques remarques • Résumé : • Mesure de conductivité toujours indirecte : • en conductivimétrie : mesure de deux températures et d’un FLUX stationnaires + épaisseur • en diffusivimétrie : mesure d’un thermogramme + épaisseur + capacité ou effusivité • en effusivimétrie : mesure d’un thermogramme + FLUX + capacité ou diffusivité Seule la diffusivimétrie ne nécessite pas de connaître le flux entrant dans le matériau • Remarques • Estimation simultanée : en expérience instationnaire (diffusivimétrie ou effusivimétrie), il est possible d’estimer simultanément la diffusivité et l’effusivité d’un échantillon inconnu • en contact avec un échantillon connu • en provoquant des volontairement des transferts 2D (sonde plane plus petite que l’échantillon en effusivimétrie, de type ‘ruban chaud’ ou ‘disque chaud’) • Pour des matériaux hétérogènes : la question de l’homogéneisation se pose pour les méthodes instationnaires (par exemple en diffusivimétrie) : • Pour un échantillon hétérogène, on mesure indépendamment : • Condcutivité k (plaque chaude) • Diffusivité a (flash) • Capacité Volumique rCp (calorimétrie)

7. Application : Diffusivimétrie (Step heating, mesure face arrière) Sur des mousses d’aluminium ERG Blocs de 50×50×100mm3

8. Expérience réelle Mesure de la réponse thermique échantillon excitation Estimateur J=f(PARAMETRES) : moindre carrés Modèle direct de l’expérience Réponses du modèle = f(PARAMETRES) Modèle fonction de PARAMETRES Excitation et C.A.L.modélisées Incertitudes sur les paramètres estimés Optimiseur (Gauss-Newton) Ajustement PARAMETRES Problème inverse d’estimation de paramètres

9. Mousse A : 10 PPI chauffage Mousse B : 20 PPI Mousse C : 40 PPI L’expérience photothermique Bloc de mousse Semelle en alu (ep. 11µm) Graisse conductrice (au Cu) Flux uniforme imposé pendant tc≈80s (halogène< 1kW/m²) Caméra IR (FLIR SC6000) Isolant fibreux sbruit=0.03°C

10. avec Paramètre d’intérêt car Analogie électrique instationnaire dans l’espace de Laplace (p) puis retour numérique (t) Modélisation directe de l’expérience : quadripôles thermiques flux imposé W/p mousse aluminium semelle alu convection semelle acier convection

11. Sensibilités Sensibilités réduites : Z4 faible : b4 fixé

12. I.C. 95% Convergence, résidus, incertitudes • 2 types d’incertitudes • Aléatoire : amplification du bruit de mesure • Déterministe : amplification du biais sur les paramètres fixés

13. Résultats

14. Résultats Nos mesures en diffusivimétrie sont en accord avec celles de la littérature en conductivimétrie